diff --git a/Lecture11.md b/Lecture11.md
index 1fde01a..e2570d0 100644
--- a/Lecture11.md
+++ b/Lecture11.md
@@ -86,7 +86,7 @@ $$
 ## Series and Parallel Connection of Inductors（电感器的串联和并联）
 
 > 仍然是在Physics II中学过的内容。
-> 
+>
 > 进行一个PPT的搬运。
 
 在电感串联时，通过其的电流是相同的，因此有
@@ -109,4 +109,4 @@ $$
 i' = i_1 + i_2 + \dots = \frac{1}{L_1}\int_0^t v_1(\tau)d\tau + \frac{1}{L_2}\int_0^t v_2(\tau)d\tau + \dots \\
 \Rightarrow \frac{1}{L'} = \frac{1}{L_1} + \frac{1}{L_2} + \dots    \\
 \Rightarrow L' = \frac{1}{\frac{1}{L_1} + \frac{1}{L_2} + \dots}
-$$
\ No newline at end of file
+$$
diff --git a/Lecture13.assets/1733123563677.png b/Lecture13.assets/1733123563677.png
new file mode 100644
index 0000000..e71bcc2
Binary files /dev/null and b/Lecture13.assets/1733123563677.png differ
diff --git a/Lecture13.assets/1733125144544.png b/Lecture13.assets/1733125144544.png
new file mode 100644
index 0000000..fdad8e4
Binary files /dev/null and b/Lecture13.assets/1733125144544.png differ
diff --git a/Lecture13.assets/1733125467948.png b/Lecture13.assets/1733125467948.png
new file mode 100644
index 0000000..96d3698
Binary files /dev/null and b/Lecture13.assets/1733125467948.png differ
diff --git a/Lecture13.assets/1733126302350.png b/Lecture13.assets/1733126302350.png
new file mode 100644
index 0000000..59ade6c
Binary files /dev/null and b/Lecture13.assets/1733126302350.png differ
diff --git a/Lecture13.md b/Lecture13.md
new file mode 100644
index 0000000..3254505
--- /dev/null
+++ b/Lecture13.md
@@ -0,0 +1,153 @@
+# Lecture 13 : RL Circuit
+
+> 看到了老师手写的教案非常感动
+>
+> 但是到场人数不到20人
+>
+> 难绷
+
+## Natural Response of RL Circuit（RL电路的自然响应）
+
+### RL电路的UI关系
+
+当电容或电感具有初始能量时，即使没有外部信号输入，电路中的电压和电流也会发生变化。这种变化称为电路的自然响应。
+
+只有由电路上的初始能量决定的自然响应，称为电路的自然响应。其他的还有瞬态响应(Transient Response)、零输入响应(Zero Input Response)、无源响应(Source-Free Response)等。
+
+对于一个RL电路，我们可以推得：
+
+![RL Circuit](Lecture13.assets/1733123563677.png)
+
+$$
+i(t)+\frac{L}{R}\frac{di(t)}{dt}=0
+$$
+$$
+\Rightarrow \frac{di(t)}{dt} = -\frac{R}{L}i(t)
+$$
+$$
+\Rightarrow \frac{d}{dt}ln(i(t)) = -\frac{R}{L}
+$$
+$$
+\Rightarrow ln(i(t)) = -\int\frac{R}{L}dt = -\frac{R}{L}t + K
+$$
+$$
+\Rightarrow i(t) = e^{ln(i(t))} = e^{-\frac{R}{L}t + K} = e^{-\frac{R}{L}t}\cdot e^K = A\cdot e^{-\frac{R}{L}t}
+$$
+
+可以得出，当t在0时，有 $i(0) = A\cdot e^0 = A$ ，即为电感器上的电流。或者可以说 $A=i(0)=I_0$ 。
+
+通过这个来计算电压的大小，可以得到：
+
+$$
+v(t)=L\frac{di(t)}{dt} = L\cdot (-\frac{R}{L})\cdot I_0\cdot e^{-\frac{R}{L}t} = -R\cdot I_0\cdot e^{-\frac{R}{L}t}
+$$
+
+功率则是：
+
+$$
+p(t) = v(t)\cdot i(t) = -R\cdot I_0\cdot e^{-\frac{R}{L}t}\cdot I_0\cdot e^{-\frac{R}{L}t} = -R\cdot I_0^2\cdot e^{-\frac{2R}{L}t}
+$$
+
+### RL电路的时间常数
+
+同样的，我们可以定义一个时间常数 $\tau$ 来描述电路的自然响应。 $\tau$ 的大小越大，电路的自然响应越慢。对于一个RL电路，我们把它定义为：
+
+$$
+\tau = \frac{L}{R}
+$$
+
+在这种情况下，电流、电压、功率的大小可以分别写为：
+
+$$
+i(t) = I_0\cdot e^{-\frac{t}{\tau}}
+$$
+$$
+v(t) = -R\cdot I_0\cdot e^{-\frac{t}{\tau}}
+$$
+$$
+p(t) = -R\cdot I_0^2\cdot e^{-\frac{2t}{\tau}}
+$$
+
+和RC电路一样，当 $t=\tau$ 时，电感器上的电流下降到原来的 $1/e$ 。把这个时间常数代入电流的表达式中，可以得到：
+
+$$
+i(\tau) = I_0\cdot e^{-1} = \frac{I_0}{e}
+$$
+
+在 $t=5\tau$ 时，电流下降到原来的 $1/e^5$ 。此时电流的大小为原本的 $1/e^5$ 倍，小于1%的 $I_0$ 。**在大多数情况下，五倍时间常数的时间后的静态相应可以被忽略不计**。
+
+电流的衰减速率在 $t=0$ 时最快，随着时间的增加，电流的衰减速率逐渐减小。在 $t=\infty$ 时，电流的衰减速率为0。
+
+> 还是那个老生常谈的，在计算时间常数是，所需要的电阻值和电感值可能是整个电路等效电阻和等效电感的值。
+>
+> 也就是说 $\tau = \frac{L_{eq}}{R_{eq}}$ 。
+
+## Step Response of RL Circuit（RL电路的阶跃响应）
+
+### UI关系
+
+电路对直流信号输入（或者说是阶跃信号）的响应称为电路的阶跃响应。对于一个RL电路，它的阶跃响应是指在电感器上的电压和电流的变化情况。当电路中有一个电感器，电路中的电流不会瞬间变化，而是会逐渐变化。
+
+![Step Responce : Circuit](Lecture13.assets/1733125467948.png)
+
+我们可以根据电路图写出这样的节点方程：
+
+$$
+-I_s + i(t) + \frac{L}{R}\frac{di(t)}{dt} = 0
+$$
+$$
+\Rightarrow \frac{d}{dt}\ln|i(t)-I_s| = -\frac{R}{L}
+$$
+$$
+|i(t)-I_s| = \pm e^{-\frac{R}{L}t + K} = \pm e^{-\frac{R}{L}t}\cdot e^K = \pm A e^{-\frac{R}{L}t} \  (A=e^K)
+$$
+
+于是，电流的响应可以写为：
+
+$$
+i(t) = I_s + A e^{-\frac{R}{L}t}
+$$
+
+此时 $A=i(0)-I_s$ ，即为电感器上的电流。
+
+同样把 $\tau=\frac{L}{R}$ 作为电路的时间常数，可以得到：
+
+$$
+i(t) = I_s + (I_0-I_s)e^{-\frac{t}{\tau}}
+$$
+
+同样的，当 $t\rightarrow\infty$ 时，电流的大小趋于 $I_s$ 。这也可以通过其微分方程来解释：
+
+$$
+\frac{di(t)}{dt} + \frac{R}{L}i(t) = \frac{R}{L}I_s
+$$
+
+当 $t\rightarrow\infty$ 时，电流的变化率为0，即 $\frac{di(t)}{dt}=0$ 。所以电流的大小趋于 $I_s$ 。
+
+### 时间常数
+
+同样的，我们可以定义一个时间常数 $\tau$ 来描述电路的阶跃响应。 $\tau$ 的大小越大，电路的阶跃响应越慢。对于一个RL电路，我们把它定义为：
+
+$$
+\tau = \frac{L}{R}
+$$d
+
+![SR for Diff tau](Lecture13.assets/1733126302350.png)
+
+> 超级车轱辘话反复说
+>
+> 我都不好意思再在之后的RLC电路中再抄一遍这个话了
+
+---
+
+## Summary
+
+![Summary of RL Circuit](Lecture13.assets/1733125144544.png)
+
+> 老师在课上提到Moodle上给的PPT并不好理解，而他手写的PDF阅读资料更好理解一些，所以他建议我们看他手写的资料
+>
+> 打开一看甚至是扫描全能王扫描的，是真用心了
+>
+> 课后还问手写的PDF对我们有没有帮助，人确实够好
+>
+> 唉
diff --git a/README.md b/README.md
index 6291273..4b3dd54 100644
--- a/README.md
+++ b/README.md
@@ -2,7 +2,7 @@
 
 > For the course "***Circuit Analysis and Design***" in the 2024-2025 spring semester at University of Glasgow, UESTC.
 >
-> **[ Updated @ 2024-11-20 ]**
+> **[ Updated @ 2024-12-2 ]**
 
 ## Index
 
@@ -21,6 +21,7 @@
   - [Lecture 11 : Inductors（电感器）](./Lecture11.md)
   - [Lecture 12 : RC circuits（RC电路）](./Lecture12.md)
 - Week 14
+  - [Lecture 13 : RL circuits（RL电路）](./Lecture13.md)
   - > Not available now
 - Week 16
-  - > Not available now
\ No newline at end of file
+  - > Not available now